Математика примеры решения задач Основы начертательной геометрии Физика курс лекций Примеры решения задач Электротехнические расчеты Maple Трехмерная графика
Консольная балка Примеры решения Балка равного сопротивления Потенциальная энергия деформации Устойчивость упругих систем Метод перемещений Практический инженерный метод расчёта Вынужденные колебания Курсовая работа по сопромату

Курсовая работа по сопромату. Примеры решения задач

Главные нормальные напряжения и направления в общем случае объёмного напряжённого состояния

 Плоские задачи являются частным случаем объёмного напряжённого состояния. Поставим задачу по определению таких площадок, на которых действуют только экстремальные нормальные напряжения, а касательные обращаются в нуль (рис. 11.17). Такие площадки назовём главными, а соответствующие экстремальные значения нормальных напряжений – главными нормальными напряжениями. Будем обозначать их  и считать, что .

 Направляющие косинусы нормали  на площадке общего положения удовлетворяют условию

  (11.45)

 Следовательно, возникает задача об отыскании условного экстремума напряжения  при дополнительном условии (11.45).

 

 Рис. 11.17

Составим функцию Лагранжа:

   ,

где  играет роль неопределённых множителей Лагранжа. Найдём безусловный экстремум функции F по переменным . Для этого найдём частные производные по этим переменным и приравняем их к нулю:

  (11.46)

 . (11.47)

 Так как  одновременно обратиться в нуль не могут, то система трёх однородных алгебраических уравнений (11.46) имеет заведомо отличные от нуля решения.

 В этом случае определитель системы (11.46) должен равняться нулю:

   (11.48)

 Раскрывая определитель (11.48), приходим к кубическому уравнению

для определения трёх главных напряжений :

  (11.49)

где коэффициенты:

   (11.50)

 

 являются инвариантами тензора напряжений по отношению к преобразованиям координат x, y, z. Все три корня уравнения (11.49) позволяют найти направляющие косинусы главных направлений напряжённого состояния частицы тела. Поскольку из трёх уравнений (11.46) только два независимы, то беря, например, два первых уравнения и решая их совместно с (11.47) относительно  по методу Крамера, получим:

  

где

  (11.51)

 В частном случае плоской задачи  и определитель

(11.48) приводит к уравнению

   

откуда находим ранее полученную формулу

   

Полагая в (11.46) получим систему уравнений:

 

Умножая первое уравнение на , а второе на  и вычитая, находим:

 

откуда, с учётом , получим уже известную нам формулу (11.43):

 

для определения углов , характеризующих направление главных осей.

 Пример 1. Пусть . Такое напряжённое состояние называется пространственным чистым сдвигом (рис. 11.18,а). Инварианты тензора  Кубическое уравнение:

 

или, с учётом получаем

  

откуда

 .

 Если все касательные напряжения , где  предел текучести, то состояние частицы называют полным пластическим.

 

 а) б)

 Рис. 11.18

 При плоском чистом сдвиге касательные напряжения параллельны одной плоскости  (рис. 11.18,б). В этом случае, согласно диаграмме чистого сдвига, частица тела переходит в пластическое состояние при , где  предел текучести для плоского чистого сдвига. Такое состояние частицы является неполным пластическим, т.к. в направлении z частица остаётся в упругом состоянии. Заметим, что  

 

 Пример 2. При растяжении стержня напряжения   (рис. 11.19).

 а) б)

 Рис. 11.19

В этом случае инварианты . Кубическое уравнение (11.49) принимает вид:

   

откуда находим  

 Пример 3. Пусть требуется найти главные напряжения, если все компоненты тензора напряжений равны одной и той же величине . В этом случае  Из (11.49) получаем   Следовательно, заданное напряжённое состояние представляет собой одноосное растяжение. Данное напряжённое состояние можно разложить на напряжённое состояние всестороннего растяжения напряжениями и пространственный чистый сдвиг с напряжениями. Если считать объёмную деформацию упругой, т.е. , то рассматриваемое напряжённое состояние за пределом упругости представляется состоянием полной пластичности. Такое состояние возникает при одноосном растяжении.

Расчетная часть.

Расчет кулачкового механизма.

Кулачковый механизм - трехзвенный механизм, состоящий из двух подвижных звеньев, образующих со стойкой дне низшие пары V класса, а между собой - высшую пару IV класса. Ведущим звеном 1 чаще является кулачок, имеющий сложный профиль, форма которого определяется воспроизводимым законом движения ведомого звена 2, называемого толкателем. Кулачек в большинстве механизмов совершает непрерывное вращение, а толкатель возвратно- прямолинейное движение или возвратно – вращательное.

Рисунок 3. Кулачковый механизм.

2.2. Расчет профиля кулачка.

Для расчета профиля кулачка используем следующие данные:

- закон движения кулачка - -линейный;

- рабочий угол кулачка -;

- наибольший угол поворота коромысла –;

-наибольшая сила давления коромысла на кулачок –5 Н;

Для построения профиля кулачка из конструктивных соображений выберем:

- расстояние между центром вращения кулачка и коромысла: L =106 (мм);

- длина коромысла: l =78 (мм);

-наименьший радиус кулачка:  =46 (мм).

H:\рисунки\олд.jpg

Рисунок 4. Профиль кулачка

По формуле

Найдем угол :

;

Откуда ;

  ;

Для обеспечения подвижности соединения нужно, чтобы действительный размер (размер, установленный измерением с допустимой погрешностью) охватывающего элемента одной детали (отверстия) был больше действительного размера охватываемого элемента другой детали (вала). Разность действительных размеров отверстия и вала, если размер отверстия больше размера вала, называется зазором.
Курсовая работа по сопромату. Примеры решения задач