Математика примеры решения задач Основы начертательной геометрии Физика курс лекций Примеры решения задач Электротехнические расчеты Maple Трехмерная графика
Консольная балка Примеры решения Балка равного сопротивления Потенциальная энергия деформации Устойчивость упругих систем Метод перемещений Практический инженерный метод расчёта Вынужденные колебания Курсовая работа по сопромату

Курсовая работа по сопромату. Примеры решения задач

Эллипсоид напряжений Ламе

 Пусть координатные оси в данной точке А тела совпадают с главными осями (рис. 11.20).

 

 а) б)

 Рис. 11.20

 Тогда на основании формул Коши получаем:

 

где направляющие косинусы  удовлетворяют соотношению:

 

 Подставляя в это соотношение , получим уравнение эллипсоида:

  (11.58)

называемого эллипсоидом напряжений Ламе.

 Так как  координаты конца вектора напряжений, то конец этого вектора всегда находится на поверхности эллипсоида с полуосями

 Эллипсоид Ламе (11.58) представляет собой геометрический образ напряжённого состояния частицы тела, т.е. тензора напряжений.

 Тензор напряжений можно представить как совокупность векторов напряжений  в точке А на различно ориентированных площадках, т.е. своего рода «ёжик» эллипсоидальной формы. Из рис. 11.20 видно, что главное напряжение  есть одновременно наибольшее значение полного и максимального нормального напряжения  , т.е. . Если  , то эллипсоид превращается в шар. Соответствующий тензор напряжений:

 

называется поэтому шаровым, а среднее напряжение  его модулем.

 

Круги напряжений Мора

 Удобное двумерное геометрическое представление трёхмерного напряжённого состояния было предложено немецким учёным О. Мором. Отнесём материальную частицу к главным осям (рис. 11.21). Рассечём её плоскостью, содержащей направление третьей главной оси (рис. 11.21,а). Тогда, согласно (11.35), имеем:

  (11.59)

 Уравнения (11.59) представляют собой параметрические уравнения окружности, каноническое уравнение которой имеет в системе координат  вид (рис. 11.22):

  (11.60)

 

 Рис. 11.21 

 Координаты центра окружности ,  радиус .

 

 Рис. 11.22

Окружность Мора позволяет графически найти напряжение  на любой площадке, положение которой характеризуется углом  Для этого нужно отложить по часовой стрелке угол   и провести под этим углом радиус R до пересечения с окружностью в точке М. Координаты этой точки и есть искомое значения . Наибольшее касательное напряжение возникает при   и равно численно радиусу окружности Мора:

 .

 Минимальное значение  возникает на площадке при  и равно:

  .

 Аналогичные круги Мора можно построить для наклонных площадок, содержащих главные направления 1 и 2 (рис. 11.23).

   

 Рис. 11.23

Их уравнения в параметрической форме имеют вид:

 

откуда следует, что наибольшее касательные напряжения в этих случаях:

 

также равны радиусам соответствующих кругов Мора.

 Касательные напряжения:

  (11.61)

носят название главных касательных напряжений. Они удовлетворяют тождеству

 .

 Каждой точке на любой из окружности Мора отвечают напряжения   и площадки, направление которой характеризуется одним из углов  Те площадки, которые не содержат ни одну из главных осей, окружностями Мора не описываются. Можно показать, что напряжения на этих площадках задаются точками, расположенными между окружностями в заштрихованной области. Из рис. 11.24 видно, что:

  (11.62)

если принято условие .

 

 Рис. 11.24

 Следовательно,  определяется радиусом большого круга Мора. Величину

   (11.63)

называют параметром вида напряжённого состояния Лоде. При наложении на напряжённое состояние частицы всестороннего давления параметр Лоде не изменяется. Для одноосного растяжения  имеем , для сжатия  имеем , для плоского чистого сдвига   . Соответствующие круги Мора приведены на рис. 11.25.

 Таким образом, параметр Лоде характеризует вид напряжённого состояния.

 а) б) в) 

 Рис. 11.25

 Если изначально напряжённое состояние не является двухосным, связанным с главными осями, то для построения круга напряжений Мора при плоском напряжённом состоянии следует использовать формулы (11.35):

  (11.63)

 Поступая так же, как и в случае двухосного растяжения сводим параметрические уравнения окружности (11.63) к каноническому виду

(рис. 11.26):

  (11.64)

В (11.64) мы имеем более сложное выражение радиуса окружности:

 .

 При  уравнение (11.64) сводится к (11.60) как частному случаю.

  При  построение круга Мора показано на рис. 11.26. Сначала определяется положение центра С круга как точки с координатами  

 Рис. 11.26

Затем определяется положение точки А, характеризующей напряжения на грани х элемента при , т.е. . Здесь следует помнить правило знаков для  и других напряжений, указанных на

рис. 11.12. Заметим, что точки А и В, характеризующие напряжения на площадках, расположенных под углом 900 друг к другу, лежат на противоположных концах диаметра круга Мора. Далее на АВ с центром в точке С чертится круг. Напряжения  на произвольной площадке, лежащей под углом   к оси х, можно определить следующим образом. Откладываем от точки А по часовой стрелке угол и определяем положение точки М на круге с искомыми координатами . Точка М/, диаметрально противоположная Д, даёт напряжения  для площадки, составляющей угол 900 с той, которая имеет нормаль  , т.е. для площадки с углом  с осью х. Точка Д даёт максимальное касательное напряже  248

 

ние, равное радиусу круга Мора:

  (11.65)

 Одной из важных задач использования круга Мора является определение главных нормальных напряжений  и . Этим напряжениям отвечают точки Р1 и Р2 круга. Из рис. 11.26 следует, что угол между направлениями на точки А и Р1 равен удвоенному углу  , определяющему первое главное напряжение, а угол между направлениями А и Р2 – удвоенный угол , определяющий второе главное направление. Имеет место соотношение

 

которое совпадает с формулой (11.36).

 Из изложенного следует, что круг Мора можно использовать в качестве графического способа определения как напряжений на произвольной площадке, так и главных нормальных и максимальных касательных напряжений.

Расчет пружины.

Известно, что сила пружины при рабочей деформации 11,9Н.

Рабочая деформация пружины – F2 = P2/z =14 мм;

Предварительная деформация пружины – F1 = P1/z =8 мм;

Найдем силу пружины при максимальной деформации:

  (кгс)

Где  - относительный инерционный зазор пружины (=0,05)

Определим жесткость пружины

Сила пружины при предварительной деформации

P1= (кгс);

Индекс пружины:

с = d0/d=3.5/0.6=6;

Выберем пружину по ГОСТ 13766-86. Диаметр проволоки d = 0,6 мм; наружный диаметр пружины D = 5,2 мм; жесткость одного витка z1 = 13,05 Н/мм; наибольший прогиб одного витка f = 0,905 мм.

Число рабочих витков n = z1 /z = 13.05/0.85 = 15.3.

В качестве материала выберем сталь 50. Для нее модуль сдвига (МПа), модуль упругости Юнга  (МПа).

Тогда касательное напряжение будет равно:

;

Высота пружины в свободном состоянии:

  мм.

Высота пружины при предварительной деформации:

Н1 = Н0+F1=9.6+8=17.6 мм.

Высота пружины при рабочей деформации:

Н2= Н0+F2=9,6+14=23,6 мм.

Высота пружины при максимальной деформации:

Н3= Н0+F3=9,6+15,55=25,15 мм

Шаг пружины:

t = d = 0.6 мм

Длина пружины:

Lмм,

Где  - полное число витков.

Высота пружины с зацеплением:

Н01 = Н0+2(D-2d) = 9.6+2(5.2-1.2) = 17,6 мм.

Для обеспечения подвижности соединения нужно, чтобы действительный размер (размер, установленный измерением с допустимой погрешностью) охватывающего элемента одной детали (отверстия) был больше действительного размера охватываемого элемента другой детали (вала). Разность действительных размеров отверстия и вала, если размер отверстия больше размера вала, называется зазором.
Курсовая работа по сопромату. Примеры решения задач